تحقیق تحلیل کلام 80 ص

تحقیق تحلیل کلام 80 ص

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات
دسته بندی : وورد
نوع فایل :  word (..Doc) ( قابل ویرایش و آماده پرینت )
تعداد صفحه : 111 صفحه

 قسمتی از متن word (..Doc) : 
 

‏1
‏مقدمه
‏مطالعه زبان در سطوح مختلف ، همیشه محققان علوم مختلف از جمله فلسفه ، روانشناسی، مردم شناسی ، جامعه شناسی و بالاخص زبان شناسی ‏را ‏مجذوب خود کرده است .
‏بررسی ‏،‏ شناخت و تبیین زبان بعنوان پدیده ای پیچیده ، زنده ، زایاو در حال تحول و چگونگی درک ویژگیهای این پدیده نیازمند رویکردی جزء نگر و ژرف کاوی در بن مایه های زایش ،شکل گیری و تولید واحدهای زبانی می باشد ضرورتی که در گذر زمان که با پیشرفت مداوم زبان شناسی و رشته های مرتبط بیش از پیش رخ می‏‌‏نماید.
‏در راستای این مطالعات و تحقیقات ، شاخه‏‌‏ها و رویکردهای مختلف زبان شناسی چون تحلیل کلام ومعناشناسی ، کاربرد شناسی ، تحلیل کلام انتقادی تبلور پیدا کرده است.
‏1
‏مقدمه
‏مطالعه زبان در سطوح مختلف ، همیشه محققان علوم مختلف از جمله فلسفه ، روانشناسی، مردم شناسی ، جامعه شناسی و بالاخص زبان شناسی ‏را ‏مجذوب خود کرده است .
‏بررسی ‏،‏ شناخت و تبیین زبان بعنوان پدیده ای پیچیده ، زنده ، زایاو در حال تحول و چگونگی درک ویژگیهای این پدیده نیازمند رویکردی جزء نگر و ژرف کاوی در بن مایه های زایش ،شکل گیری و تولید واحدهای زبانی می باشد ضرورتی که در گذر زمان که با پیشرفت مداوم زبان شناسی و رشته های مرتبط بیش از پیش رخ می‏‌‏نماید.
‏در راستای این مطالعات و تحقیقات ، شاخه‏‌‏ها و رویکردهای مختلف زبان شناسی چون تحلیل کلام ومعناشناسی ، کاربرد شناسی ، تحلیل کلام انتقادی تبلور پیدا کرده است.
‏1
‏مقدمه
‏مطالعه زبان در سطوح مختلف ، همیشه محققان علوم مختلف از جمله فلسفه ، روانشناسی، مردم شناسی ، جامعه شناسی و بالاخص زبان شناسی ‏را ‏مجذوب خود کرده است .
‏بررسی ‏،‏ شناخت و تبیین زبان بعنوان پدیده ای پیچیده ، زنده ، زایاو در حال تحول و چگونگی درک ویژگیهای این پدیده نیازمند رویکردی جزء نگر و ژرف کاوی در بن مایه های زایش ،شکل گیری و تولید واحدهای زبانی می باشد ضرورتی که در گذر زمان که با پیشرفت مداوم زبان شناسی و رشته های مرتبط بیش از پیش رخ می‏‌‏نماید.
‏در راستای این مطالعات و تحقیقات ، شاخه‏‌‏ها و رویکردهای مختلف زبان شناسی چون تحلیل کلام ومعناشناسی ، کاربرد شناسی ، تحلیل کلام انتقادی تبلور پیدا کرده است.
‏2
‏فصل اول :
‏کلیات تحقیق

 

تحقیق تحلیل مردم شناسی اماکن مذهبی تاریخی شهر صائین قلعه

تحقیق تحلیل مردم شناسی اماکن مذهبی تاریخی شهر صائین قلعه

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات
دسته بندی : وورد
نوع فایل :  word (..doc) ( قابل ویرایش و آماده پرینت )
تعداد صفحه : 149 صفحه

 قسمتی از متن word (..doc) : 
 

‏1
‏1
‏فهرست مطالب
‏عنوان
‏صفحه
‏مقدمه
‏فصل اول طرح تحقیق، کلیات طرح و مسأله آن
‏طرح مسئله
‏موضوع تحقیق
‏هدف تحقیق
‏انگیزه تحقیق
‏ضرورت تحقیق
‏روش تحقیق
‏جامعه آماری
‏روش نمونه گیری
‏نحوه جمع آوری اطلاعات
‏فرضیات تحقیق
‏تعریف مفاهیم و متغیرهای مورد مطالعه
‏گرایش ‏
‏کشش
‏1
‏1
‏فهرست مطالب
‏عنوان
‏صفحه
‏مقدمه
‏فصل اول طرح تحقیق، کلیات طرح و مسأله آن
‏طرح مسئله
‏موضوع تحقیق
‏هدف تحقیق
‏انگیزه تحقیق
‏ضرورت تحقیق
‏روش تحقیق
‏جامعه آماری
‏روش نمونه گیری
‏نحوه جمع آوری اطلاعات
‏فرضیات تحقیق
‏تعریف مفاهیم و متغیرهای مورد مطالعه
‏گرایش ‏
‏کشش
‏1
‏1
‏فهرست مطالب
‏عنوان
‏صفحه
‏مقدمه
‏فصل اول طرح تحقیق، کلیات طرح و مسأله آن
‏طرح مسئله
‏موضوع تحقیق
‏هدف تحقیق
‏انگیزه تحقیق
‏ضرورت تحقیق
‏روش تحقیق
‏جامعه آماری
‏روش نمونه گیری
‏نحوه جمع آوری اطلاعات
‏فرضیات تحقیق
‏تعریف مفاهیم و متغیرهای مورد مطالعه
‏گرایش ‏
‏کشش
‏1
‏1
‏فهرست مطالب
‏عنوان
‏صفحه
‏مقدمه
‏فصل اول طرح تحقیق، کلیات طرح و مسأله آن
‏طرح مسئله
‏موضوع تحقیق
‏هدف تحقیق
‏انگیزه تحقیق
‏ضرورت تحقیق
‏روش تحقیق
‏جامعه آماری
‏روش نمونه گیری
‏نحوه جمع آوری اطلاعات
‏فرضیات تحقیق
‏تعریف مفاهیم و متغیرهای مورد مطالعه
‏گرایش ‏
‏کشش

 

تحقیق تحلیل مدارهای دیودی 50 ص

تحقیق تحلیل مدارهای دیودی 50 ص

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات
دسته بندی : وورد
نوع فایل :  word (..doc) ( قابل ویرایش و آماده پرینت )
تعداد صفحه : 49 صفحه

 قسمتی از متن word (..doc) : 
 

‏1
‏تحلیل مدارهای دیودی
‏معرفی دیودها:‏ دیود به عنوان ساده ترین اختراع غیرخطی می باشد که این متن در مورد آن شرح داده است. این عنصر دارای تنوع بسیار بوده و اکثر به یک صورت مورد استفاده قرار میگیرد یا به بیانی دیگر د رتمامی شاخه های صنعت الکترونیک کاربرد دارد.
‏از انواع آن میتوان به دیود خلا دیود گاز، دیودهای یک سو ساز فلزی، دیودهای نیمه هادی و دیودهای تونل و ... اشاره کرد. به دیود نیمه هادی ارجعیت بیشتری می دهیم چرا که تئوری مربوط به ساخت این نوع خاص از انواع دیود مرتبط وصادق برای انواع دیگر است.
‏2-مشخصات مداری دیود در این بخش اموزش داده خواهد شد.
‏2
‏در ضمن تکنیکهای تصویری مورد تاکیدی باشند چرا که تصویر قابل رویتی از عملکرد مدار را نمایش می دهند و اطلاعاتی را عرضه می کنند که نمی توان صرفا از رفتار چیزی معمار آنها را بدست آورد.
‏این تکنیکهای تصویری شامل رفتار خط بار ac,dc‏ می باشند که فراهم آورنده ی سیگنال کوچک و سیگنال بزرگ است. اگر چه این روشها معمولا در تحلیل مدارات دیودی استفاده نمی شوند اما آنها را برای قوی ومحکم ساختن مجموعه آثار ومنابع دانشجویان در این بخش معرفی کرده ایم.
‏وقتی ترازیستورها پیچیده می باشند مشکلات دیگر مواجه شده بسیار راحتتر خواهند بود وقتی که آنها را با دیود شبیه سازی کنیم.
‏1-2-خاصیت غیرخطی-دیوید ایده آل
‏4
‏داتشجویان معمولا تحصیل خود را با در نظر گرفتن نمونه های خطی مدار آغاز می کنند که ساده ترین آنها مقاومت می باشد. رابطه ی ولت-آمپر یعنی همان مشخصه ی vi‏ یک مقاومت با مافوق ساده هم توضیح داده شده است که ما گاهی اوقات تفسیر نموداری آن را بررسی نمی کنیم. مشخصه ی خطی ترازیستور در شکل 1-1-2 مشخص است و مشخصه ی غیرخطی دیوید هم در اینجا به وضوح وجود دارد. وقتی ولتاژ منبع مثبت باشد جریان id‏ هم مثبت خواهد بود.
‏ودیود اتصال کوتاه است ‏ و زمانی که vi‏ منفی باشد وجریان دیوید id‏ صفر خواهد بود و دیود اتصال باز خواهد بود ‏ می توان دیوید را به عنوان یک کلید تصور کرد که با جهت ولتاژ قابل کنترل خواهد بود. این کلید به ازای ولتاژهای مثبت بسته خواهد بود و به ازای ولتاژهای منفی کلید باز است.
‏4
‏3-راه دیگر برای بررسی این المان توجه به جهت هدایت جریان آن است که فقط از قطب P‏ به قطب n‏ است(شکل 2-1-2-) و این هدایت زمانی وقوع پیدا می کند که ولتاژ منبع مثبت باشد وزمانی که ولتاژ منبع منفی باشد دیوید هدایتی نخواهد داشت.
‏4-محدودیت دیودهای واقعی که دارای مشخصه های ذاتی می باشند باعث تفاوت آنها از دیودهای ایده آل شده است. این موضوعات در بخشهای اینده مورد بررسی قرار خواهند گرفت و در مبحث فعلی دیودها ایده آل تصور می شوند.
‏مثالهای پایین در مورد بوجود آوردن بعضی اعمال بر روی سیگنال که با دیود میسر است خواهد بود.

 

تحقیق تحلیل مساله کوتاهترین مسیر در گراف جهت دار 10 ص

تحقیق تحلیل مساله کوتاهترین مسیر در گراف جهت دار 10 ص

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات
دسته بندی : وورد
نوع فایل :  word (..doc) ( قابل ویرایش و آماده پرینت )
تعداد صفحه : 11 صفحه

 قسمتی از متن word (..doc) : 
 

1
‏تحلیل ‏مساله ‏کوتاهترین مسیر در گراف‏ جهت دار
‏اگر ‏ یک گراف جهت دار باشد فرض کنید هر لبه ‏ با وزن ‏ مشخص می گردد و هزینه رفتن مستقیم از گره i‏ به j‏ را مشخص میسازد بزودی الگوریتم دایجسترا را که برای یافتن کوتاهترین مسیر در گراف با وزن های مثبت کاربرد دارد را بیان میکنیم . در این بخش و بخش بعدی دو مساله مرتبط با گراف را بیان خواهیم کرد .
‏1 ) گراف G‏ را در نظر بگیرید ( وزن دار ) اگر این گراف دارای سیکل منفی باشد آنگاه یک سیکل جهت دار c‏ مثل :
‏2) اگر گراف شامل هیچ دوره ( سیکل‏‌‏)‏‌‏ منفی نباشد یافتن مسیری به نام p‏ از گره آغازی s‏ و گره پایانی t‏ با کمترین هزینه :‏ ‏ ‏باید کمترین باشد به ازای هر مسیر از s‏ به t‏ . این مساله به هر دو نام مسیر با کمترین هزینه و کوتاهترین مسیر نامیده می شود .
‏طراحی و آنالیز الگوریتم :
‏اکنون با شروع تعریف مجدد الگوریتم دایجسترا که برای یافتن کوتاهترین مسیر در گراف هایی که وزن منفی ندارند شروع میکنیم .
2
‏در این گراف یک مسیر از s‏ به t‏ با ملاقات چندین دفعه دوره ( سیکل ) C‏ بدست می آید .
‏کوتاهترین مسیر با شروع از گره آغازین s‏ به هر نود v‏ در یک گراف اصولا یک الگوریتم حریصانه است . ایده اصلی از یک مجموعه S‏ تشکیل شده است که کوتاهترین مسیر از هر نود s‏ به هر نود داخل مجموعه S‏ شناخته شده است . در این شکل این الگوریتم را نشان می دهیم با ‏ شروع میکنیم . ما میدانیم کوتاهترین مسیر از s‏ به s‏ دارای هزینه صفر است زمانیکه هیچ لبه با وزن منفی نداشته باشیم . سپس این عنصر را به طور حریصانه به مجموعه اضافه میکنیم . در طی مرحله اول الگوریتم حریصانه ما کمترین هزینه لبه های گره s‏ را تشکیل خواهیم داد . بعبارت دیگر یعنی : ‏ . یک نکته مهم با توجه به الگوریتم دایجسترا این است که کوتاهتری مسیر از s‏ به v‏ با یک یال ‏ نمایش داده می شود بنابراین بلافاصله نود v‏ را به مجموعه S‏ اضافه میکنیم . پس مسیر ‏ مسلما کوتاهترین مسیر به v‏ است اگر هیچ یالی با هزینه منفی نداشته باشیم . مسیر های دیگر از s‏ به v‏ باید از یک یال خارج شده از s‏ که حداقل هزینه بیشتری نسبت به لبه (s,v)‏ داشته باشند شروع میشوند .
‏این ایده همواره صحیح نیست بویژه زمانی که دارای لبه های با وزن منفی هستیم .
3
‏یک ایده برنامه نویسی پویا :
‏یک روش برنامه نویسی پویا سعی بر حل این مساله برای یافتن کوتاهترین مسیر از s‏ به t‏ زمانیکه لبه با وزن منفی داشته باشیم اما سیکل ( دوره ) با طول منفی نداشته باشیم . زر مساله i‏ می تواند کوتاهترین مسیر را تنها بوسیله استفاده از i‏ گره اولیه پیدا کند . این ایده بلافاصله جواب نمی دهد بلکه با اعمال اندکی تغییرات جواب دلخواه را به ما میدهد . الگوریتم Bellman-Ford algorithm‏ ا‏ین الگوریتم را بوسیله برنامه نویسی پویا مطرح کرده و حل ‏کرده اند .
4
‏(6.22)‏
‏اگر G‏ دورهای منفی نداشته باشد؛‍‍‍ پس کوتاهترین مسیر ساده از S‏ به t‏ وجود دارد.(یعنی گره ها تکرار نمی شوند.) و از اینرو در نهایت n-1‏ یال دارد.
‏اثبات: تا زمانی که هر دور هیچ هزینه منفی نداشته باشد؛ کوتاهترین مسیر P‏ از s‏ به t‏ با بیشترین تعداد از یالها هیچ راس v‏ را مرور نمی کند. اگر P‏ ؛ راس v‏ را تکرار کند؛ ما می توانیم بخش مابین عبورهای متوالی از v‏ را حذف کنیم. که این عمل هزینه کمینه و یال بیشینه را نتیجه می دهد.
‏اجازه دهید OPT(i,v)‏ را برای تفکیک کمترین هزینه یک مسیر v-t‏ با استفاده از بیشترین یال i‏ مورد استفاده قرار دهیم. مطابق مساله (6.22) اصی ترین مشکل؛ محاسبه OPT(n-1.s)‏ است.(ما می توانیم به جای ساخت الگوریتم؛ زیر مسائل مرتبط با کمینه هزینه مسیر s-v‏ را با استفاده از بیشترین یالi‏ جایگزین کنیم. این یک موازی طبیعی با الگوریتم دایجسترا شکل خواهد داد. اما در پروتوکل های مسیر یابی که بعدا شرح خواهیم داد؛ این یک روش طبیعی نخواهد بود.)
‏اکنون راه ساده ای را برای بیان OPT(i,v)‏ با استفاده از زیرمسائل کوچکتر نیازداریم. ما دیداه طبیعی تری که نکات بسیاری حالات مختلف را در بر می گیرد را مرور خواهیم کرد؛ این مثال دیگری است از اصل

 

تحقیق تحلیل و طراحی سازه ها به کمک نرم افزار ETABS 27 ص

تحقیق تحلیل و طراحی سازه ها به کمک نرم افزار ETABS 27 ص

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات
دسته بندی : وورد
نوع فایل :  word (..doc) ( قابل ویرایش و آماده پرینت )
تعداد صفحه : 29 صفحه

 قسمتی از متن word (..doc) : 
 

‏تحلیل و طراحی سازه ها به کمک نرم افزار ETABS
‏پیشگفتار
‏نرم افزار ETABS‏ یک نرم افزار مخصوص جهت تحلیل و طراحی سازه های ساختمانی می باشد.قابلیت این نرم افزار جه‏ت‏ ‏ ‏تحلیل و طراحی این نوع سازه ها جهت گیری شده اند.تمام المان های یک ساختمان برای برنامه شناخته شده هستند.پردازنده های طراحی برنامه بسیار کامل می باشد و تمام المان های ساختمان را می توان در این نرم افزار طراحی کرد.
‏این برنامه برای سیستم های ساختمانی تهیه شده است‏ ‏ایده برنامه های ساختمانی‏ ‏ 35 سال پیش مطرح شده است(1963 کلاوف R.W‏) . در هر حال نیاز به برنامه های مخصوص مانند‏ ‏ etabs‏هنگامی آشکارتر شد که مهندسان سازه تحلیل های غیر خطی استاتیکی و دینامیکی را به صورت عملی مورد استفاده قرار دادند و با پیدایش کامپیوترهای امروزی با قدرت و توان بالا این کامپیوترها برای ایجاد مدل های بزرگتر و پیچیده تر به وسیله مهندسان سازه مورد استفاده قرار گرفتند.
‏مهمترین قابلیت های تحلیلی برنامه عبارتند از:
‏1-‏شناخت المان های ساختمان و طبقات
‏تحلیل و طراحی سازه ها به کمک نرم افزار ETABS
‏2-‏ محاسبه خودکار جرم و مرکز جرم
‏3-‏انتقال بار های ثقلی از کف ها به تیرها
‏4-‏ تولید و توزیع بارهای جانبی بین تراز طبقات
‏5-‏ مدل سازی المان های پوسته ای و رامپ ها‏ ‏قابلیت های طراحی برنامه نیز شامل موارد زیر می باشند:
‏1-‏طراحی قاب های فولادی
‏2-‏ طراحی قاب های بتنی
‏3-‏ طراحی دیوارهای برشی ‏و‏طراحی تیرهای مرکب.
‏برنامه ETABS‏ در طراحی قاب های فولادی و بتنی تمام ضوابط لرزه ای طراحی ساختمان ها را در نظر می گیرد.
‏در این برنامه می توان قاب های بتنی را بر اساس ضوابط شکل پذیری عادی و متوسط و ویژه طراحی کرد.
‏همچنین در سختمان های فولادی می توان ضوابط ویژه قاب های خمشی عادی و ویژه وسیستم های مهاربندی همگرا و واگرا رادر طراحی لحاظ کرد.
‏علاوه بر قابلیت های تحلیل و طراحی فوق برنامه ETABS‏ ارتباط دو طرفه کاملی با نرم افزارهای دیگر دارا می باشد. برنامه
‏تحلیل و طراحی سازه ها به کمک نرم افزار ETABS
ETABS‏ به طور خودکار فایل ورودی SAFE‏ را ایجاد میکند
‏همچنین برنامه ETABS‏ قابلیت ایجاد فایل ورودی SAP2000‏ را دارد.در ویرایش جدید ETABS‏ امکان فراخوانی هندسه و خطوط شبکه از نرم افزار اتوکد وجود دارد. امکان فرستادن هندسه و مشخصات دیگر به نرم افزار اتوکد نیز وجود دارد‏.
‏نکاتی مهم که در طراحی و آنالیز سازه ها باید مدنظر داشت
‏مراحل کار:
‏تحلیل و طراحی سازه ها به کمک نرم افزار ETABS
۱.  File Menu »» New Model
‏2- ‏پنجره ای مشابه شکل پائین باز می شود:
‏1-2-‏با‏ ‏کلیک گزینه choose.edb ‏و انتخاب فایل مورد نظر می توانید کلیه مشخصات تعریف شده در منوی Define ‏فایل انتخاب شده‏ ‏را وارد مدل جدید کنید.
‏ازجمله کلیه مقاطع،بارهای تعریف شده،منبع جرم،ترکیبات بارگذاری و….
‏2-2‏اگر یک فایل را ‏تغییر نام دهید به Default.edb ‏و آن را در محل نصب Etabs ‏بیندازید،با کلیک بر روی ‏این گزینه کلیه مشخصات این فایل به فایل جدید منتقل می شود.
‏در صورتیکه این فایل وجود نداشته باشد هیچ مشخصه ای به فایل جدید ‏منتقل نخواهد‏شد.
‏ 2-3-‏در صورتیکه ‏نخواهید از فایل های قبلی استفاده کنید باید روی گزینه No ‏کلیک کنید.
‏در اینصورت زحمت تعریف تمام مشخصات را باید دوباره بکشید‏.
 ‏3-. ‏پنجره ای مشابه پنجره پائین باز می شود:

 

تحقیق تحلیل پایداری شیروانی‌های سد مخزنی کشکسرای مرند 12 ص

تحقیق تحلیل پایداری شیروانی‌های سد مخزنی کشکسرای مرند 12 ص

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات
دسته بندی : وورد
نوع فایل :  word (..doc) ( قابل ویرایش و آماده پرینت )
تعداد صفحه : 18 صفحه

 قسمتی از متن word (..doc) : 
 

574\S:\HYDTP1--6059—8409R004--3014
‏تحلیل‏ پایداری شیر‏وانی‏‌‏های سد مخزنی کشکسرای مرند
‏6-‏1- مقدمه
‏به‌منظور بررسی پایداری ‏شیب‏‌‏ها‏ی بالادست و پایین دست‏ سد‏ مخزنی‏ ‏کشکسرای مرند‏، باتوجه به ‏مقادیری که برای ‏پارامترهای مقاومت برشی مصالح قرضه‏‌‏های‏ موجود‏ برآورد گردیده‏، ‏تحلیل‏ پایداری انجام ‏پذیرفته‏ است.‏ ‏جهت تحلیل پایداری شیب‏‌‏های بدنه سد لازم است نحوه گسیختگی شیب‏‌‏ها مورد بررسی قرار گرفته و درصورت عدم وجود مقاومت کافی برای مصالح بدنه، شیب‏‌‏های ناپایدار اصلاح گردد. روش انجام تحلیل پایداری ‏مبتنی بر روش تعادل حدی بوده که در این روش از طریق مقایسه ضریب اطمینان درمقابل لغزش بر روی سطوح گسیختگی فرضی، سطوح بحرانی که دارای حداقل ضریب اطمینان باشند، شناسایی شده و ضرایب اطمینان حداقل محاسباتی با مقادیر مجاز توصیه شده در مراجع معتبر مقایسه می‏‌‏شود. باتوجه به لزوم بررسی تعداد بسیار زیادی از سطو‏ح‏ گسیختگی و شیب‏‌‏های بدنه سد، استفاده از یک نرم‏‌‏افزار جامع و معتبر اجتناب‏‌‏ناپذیر می‏‌‏باشد.
‏به این ترتیب این تحلیل‏‌‏ها توسط ‏برنامه GEO-SLOPE‏ ‏بر پایه ‏جدیدترین ‏روش‏‌‏ها‏ی موجود از جمله:
‏-‏ ‏روش بیشاپ اصلاح شده (MODIFIED BISHOP METHOD)
‏-‏ روش مورگنسترن-پرایس MORGENESTERN-PRICE METHOD
574\S:\HYDTP1--6059—8409R004--3014
‏-‏ ‏روش‏‌‏ها‏ی برآورد حداقل ضریب اطمینان لغزش برپایه تعادل نیروها که توسط اداره ارتش آمریکا ENGINEERS)‏ USACE (USARMY CORP OF‏ تدوین شده‏ است.
‏علاوه بر این ‏پایداری مقاطع‏ بدنه سد ‏در شرایط زیر تحلیل و بررسی ‏شده است:
‏پایداری در پایان مرحله ساخت بدنه (End of Construction)
‏پایداری در حالت تراوش پایدار (Steady Seepage)
‏پایداری در شرایط تخلیه سریع (Rapid DrawDown)
‏پایداری در شرایط وقوع زلزله (Earthquake Induced Load)
‏در این فصل ‏با استفاده از نتایج تحلیل تراوش از بدنه و پی سدکه در فصل قبلی به آن اشاره شد،‏ ‏تحلیلهای‏ پایداری ‏به صورت ‏استاتیکی و شبه‌استاتیکی‏ ‏بر روی ‏شیب‌ها‏ی بالادست و پائین‌دست‏ انجام گرفته که برای تعیین ضرایب اطمینان در مقابل لغزش شیب در هر مرحله از شرایط بارگذاری، نتایج تحلیل تراوش به عنوان اطلاعات ورودی جهت مشخص کردن وضعیت توزیع فشار آب حفره‏‌‏ای در داخل بدنه سد مورد استفاده قرار گرفته است‏.
‏6-‏2- مشخصات مدل
‏در این قسمت مشخصات مدل به صورت مجزا در بخش‌های مشخصات هیدرولیکی، مشخصات هندسی و مشخصات مصالح مورد بررسی قرار می‌گیرد.
574\S:\HYDTP1--6059—8409R004--3014
‏6-‏2-1- مشخصات هیدرولیکی
‏طراحی مدل هندسی براساس مشخصات هیدرولیکی و شرایط هیدرولوژیکی صورت گرفته است. رقوم بهینه نرمال سطح آب با‏ ‏توجه به نیازهای آبی ‏منطقه ‏و برنامه‌ریزی منابع‏ آب‏ ‏در تراز ‏1308‏ متر از سطح دریا درنظر گرفته شده‏ است.
‏6-‏2-2- مشخصات هندسی طرح
‏براساس مطالعات هیدرولوژیکی صورت‌گرفته‏ ‏برای تراز تاج سد باتوجه به رقوم نرمال پیشنهادی سطح آب‏ (m‏ 1‏308‏)‏، تراز ‏1‏312‏ ‏متر ‏از سطح دریا ‏درنظر گرفته شده است.
‏در این مرحله از مطالعات و ‏بر مبنای نتایج ‏آزمایش‏‌‏ها‏ی ‏ژئوتکنیکی،‏ ‏تحلیل ‏پایداری بر روی مقاطع متفاوت با ‏شیب‌ها‏ی مختلف صورت گرفت تا طرح بهینه (کمترین حجم خاکریزی که تأمین‌کننده شرایط پایداری است)، تعیین شود. لازم به توضیح است مطالعات پایداری ‏شیب‌ها‏ بر روی مق‏ا‏طع بحرانی‏ R-R‏ تا ‏ T-T‏ ‏که بیشترین ارتفاع سد از ‏تراز‏ پی ( m‏58‏) و همچنین ضخیم‌ترین لایه آبرفت را دارا‏ ا‏ست، صورت گرفته است. همچنین تراز بالای هسته ‏1‏311‏،‏ شیب بالادست و پائین‌دست آن‏ معادل‏ (1:4) (قائم : افقی)‏،‏ ‏عرض تاج‏ ‏سد‏ ‏و تاج هسته به ترتیب معادل‏ m‏8 وm‏4 درنظرگرفته شد. در شکل ‏(‏6-‏1‏)‏ هندسه مدل مورد مطالعه نشان داده شده است.
574\S:\HYDTP1--6059—8409R004--3014
‏در ادامه، نتایج محاسبات پایداری در حالت شیب بالادست ‏برابر ‏(افقی‏ 5/2: ‏قائم‏ 1‏) و پائین‌دست ‏به میزان ‏(افقی‏ 0/2: ‏قائم‏ 1‏) آورده شده است.
‏

 

تحقیق تحلیل تاریخى تورم و کاهش ارزش پول 48 ص

تحقیق تحلیل تاریخى تورم و کاهش ارزش پول 48 ص

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات
دسته بندی : وورد
نوع فایل :  word (..doc) ( قابل ویرایش و آماده پرینت )
تعداد صفحه : 48 صفحه

 قسمتی از متن word (..doc) : 
 

1
‏تحلیل تاریخى تورم و کاهش ارزش پول
 
1
‏تحلیل تاریخى تورم و کاهش ارزش پول
 
1
‏تحلیل تاریخى تورم و کاهش ارزش پول
 
1
‏تحلیل تاریخى تورم و کاهش ارزش پول
 

 

تحقیق تحلیل تقویت کننده های نوری رامن به روش عددی 10 ص

تحقیق تحلیل تقویت کننده های نوری رامن به روش عددی 10 ص

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات
دسته بندی : وورد
نوع فایل :  word (..doc) ( قابل ویرایش و آماده پرینت )
تعداد صفحه : 11 صفحه

 قسمتی از متن word (..doc) : 
 

‏
‏تحلیل تقویت کننده های نوری رامن به روش عددی
‏چکیده
‏استفاده از فیبرهای نوری تحول عظیمی در انتقال اطلاعات با ظرفیت زیاد ایجاد کرده است. تقویت کننده های نوری یکی از اساسی ترین قطعات در سیستمهای ارتباطی فیبر نوری اند. برای افزایش ظرفیت اطلاعاتی لینکهای ‏ Wavelength Division Multiplexing‏:WDM
WDM‏ و تحقق سیستمهای بسیار دوربرد ، نویز تقویت کننده ها مسأله بسیار مهمی است و در سالهای اخیر ‏تقویت کنندههای توزیع شده رامن به دلیل بهبود عملکرد نویز و پهنای باند بسیار زیاد مورد توجه قرار گرفته اند.
‏در این رساله ابتدا به بیان روند تکامل تقویت کننده های نوری و مقایسه آنها با یکدیگر می پردازیم و سپس روابط حاکم بر تقویت کننده نوری رامن، را به طور کامل مورد بررسی قرار می دهیم و در نهایت به حل معادلات حاکم بر آن با روش عددی آدامز با در نظر گرفتن آثار‏حرارتی مربوط‏ ب‏ه پراش رالی با بازتاب های چند گانه، ASE‏ ،SRS‏ ، استوک‏س‏ های مرتبه بالا و بر همکنش ‏خود به خودی ‏ بین پمپ و سیگنال‏ می پردازیم .
‏واژه‏‏های کلیدی : ‏تقویت کننده نوری رامن ، پراش خودبخودی رامن ، مالتی پلکس تقسیم طول موج
‏1-1 ‏مقدمه :
‏در انتقال‏ ‏سیگنال‏ ‏نوری درون فیبرنوری افت‏ ‏توان سیگنال‏ مساله ‏بسیارمهم‏ی ‏است.‏ رفتار اتلاف نور درون فیبر در شکل 1-1 مشاهده می شود. طول موج های1550 و1330 نانومتر هنگام عبور از فیبر کمترین اتلاف را دارند.
‏شکل )‏1-‏ ‏1(‏ ‏منحنی تلفات نور درون فیبر نوری شیشه ای به ازای طول موج های مختلف
‏کاهش ‏توان‏ سیگنال نوری ازحدی که توانایی ‏تحریک‏ آشکارساز را نداشته باشد، به معنی از بین رفتن اطلاعات است‏.‏ این عامل‏ی مخرب ‏در شبکه های فیبر نوری می باشد. در ابتدا این مشکل‏ ‏بوسیله سیستمهایی بنام تکرار کننده‏ ‏حل‏ ‏می شد.‏ در‏ این ‏سیستم‏‏ها مطابق شکل‏ (1‏-‏2)‏ ‏سیگنال نوری ‏ابتدا ‏به ‏سیگنال ‏الکتریکی تبدیل شده‏ ‏و‏ پس از عملیات تجدید شکل، باز تولید و زمانبندی مجدد به‏ سیگنال نوری تبدیل می شود. ‏
‏د‏ر مرحله‏ تجدید شکل، ‏شکل پالس الکتریکی‏ متناظر با ‏سیگنال نوری تولید می شود. در مرحله ‏باز تولید ‏سیگنال الکتریکی تقویت شده و در زمان بندی مجدد که برای سیگنالهای دیجیتال انجام می شود‏،‏ زمان سیگنال اصلاح‏ ‏می‏ شود.‏ ‏هر‏ ‏تکرار کننده برای یک طول موج کاربرد دارد.‏ با توجه به انتشار همزمان چندین طول موج در فیبر ‏و‏ ضرورت ‏حفظ همه طول موجها‏ ‏، ‏تعداد تکرار کننده ها افزایش می یابد که این مس‏أ‏له از لحاظ قیمت و پیاده سازی مشکل ساز است.‏
‏شکل‏(1-2)‏ ساختار لینک نوری با تکرار کننده نوری
‏با اختراع تقویت کننده های نوری، استفاده از تکرار کننده ها به دلیل وجود مشکلات فراوان در طراحی، پیاده سازی و عملکرد منسوخ شد‏ ‏. امروزه انواع این تقویت کننده ها در لینک های نوری به کار می روند. انواع تقویت کننده های نوری عبارتند از : تقویت کننده های نوری نیمه هادی‏،‏ فیبری آلاییده، رامن‏ و ‏بریلوین
‏1-2‏ ‏اساس ‏عملکرد‏ تقو‏یت‏ کننده رامن ‏
‏تقویت کننده رامن از خواص ذاتی فیبر سیلیکا برای تقویت استفاده می‏‏نماید. بنابراین می‏توان از فیبر انتقال بعنوان محیط تقویت کننده استفاده کرد و طی انتقال ، ایجاد بهره نمود. اساس تقویت رامن مبتنی بر پدیده پراش رامن تحریک شده Stimulated Raman Scattering : SRS
‏ است و این هنگا‏می اتفاق می‏افتد که از یک پمپ قوی در فیبر استفاده شود .
‏پراش رامن برانگیخته ‏فرآیند غیرخطی مهمی است که می‏‏تواند فیبرهای نوری را به لیزرهای رامن قابل تنظیم و تقویت کننده های رامن پهن باند تبدیل کند. همچنین می تواند قابلیت عملکرد سیستمهای مخابراتی نوری چند کاناله را با انتقال انرژی از یک کانال به کانالهای مجاور به شدت محدود نماید .‏
‏در بسیاری از محیطهای غیر خطی، پراش رامن بخش کوچکی از توان تابشی (حدود‏) یک پرتو نوری را به میزانی که مدهای ارتعاشی محیط تعیین می کند به پرتو نوری دیگر با فرکانس خاصی تبدیل می کند. این فرآیند اثر رامن نامیده می‏شود و در مکانیک کوانتومی به صورت پراش یک فوتون برخوردی با یک مولکول روی یک فوتون کم فرکانس‏تر تعریف می‏شود که در عین حال به مولکول بین دو حالت ارتعاشی ‏، گذار دست می دهد.
‏اصولا" اثر رامن مربوط می شود به تغییر فرکانس نور پخش شده از م‏و‏لکولها , هرگاه فرکانس نور تابشی برابر ‏ باشد و فرکانس نور پخش شده ‏ باشد , تغییر فرکانس ‏ خواهد شد که ‏ ممکن است مثبت و یا منفی باشد به تغییر فرکانس رامن مشهور است و نام این اثر را از دانشمند هندی بنام c.v.Raman‏ که این اثر را در سال 1928 بطور تجربی پیدا نمود گرفته اند وی‏‏ ‏در همان سال مشغول مطالعه وسیعی راجع به نور پخش شده توسط م‏و‏لکولهای مختلف بود در حین کار متوجه این اثر شد اگرچه در سال 1923 ,‏ A.Smekal‏ متوجه این اثر شده بود و حتی همزمان با ر‏‏امن , Mondelstam Landsberg‏ ‏این اثر را در بلور کوارتز مشاهده کرده بود ولی چون کارهای رامن ‏جامع ‏و کامل بود لذا این اثر را بنام وی کردند ‏.
Raman‏ ‏متوجه شد هرگاه به جسم شفافی نور تک رنگی با فرکانس ‏ بتابانیم و این جسم در این ناحیه هیچگونه جذبی نداشته باشد درصد متنابهی از نور بدون تغییر فرکانس از نمونه عبور می کند و مقدار بسیار اندکی از آن به اطراف پخش می شود . وقتی نور پخش شده توسط اسپکترومتر آنالیز شد یک نوار با همان فرکانس ‏ دیده می شود , به این نوار , نوار رایلی گویند و سالها قبل از رامن کشف شده بود و شدت آن متناسب با توان چهارم فرکانس نور تابشی است لذا نور آبی که دارای فرکانس بیشتری است با شدت زیادتری از سایر رنگها پخش می شود‏.[1]
‏ رامن در کنار این نوار نوارهای دیگری بر روی اسپکترومتر مشاهده کرد که فرکانس آنها با نور تابشی یکسان نیست و بطور منظم در دو طرف خط ر‏ا‏یلی قرار دارند رامن در آن سالها این تغییر فرکانس را چنین توضیح داد‏ :
‏ هرگاه نوری با فرکانس ‏ که‏ انرژی‏ آن ‏ است با م‏و‏لکول بطور الاستیک برخورد کند و بدون تغییر فرکانس به اطراف پخش شود , نور پخش شده همان پخش نور رایلی می‏‏باشد و اگر برخورد از نوع غیر الاستیک باشد یعنی فوتون بعد از برخورد مقداری انرژی خود را به ملکول بدهد تا ملکول به سطح انرژی بالاتری برود در این حالت فرکانس نور پخش شده مقدار کمتری خواهد بود و یا اگر فوتون به ملکولی برخورد کند که هنوز در سطح انرژی بالاتری است و این برخورد باعث شود ملکولی به سطح انرژی پایین‏‏تر بیاید در این حالت نور پخش شده توسط م‏و‏لکول دارای فرکانس بیشتری از نور تابشی می‏‏باشد ولی چون عده ملکولهایی که در سطح انرژی بالایی هستند نسبت به م‏و‏لکولهایی که دارای سطح انرژی پایین‏‏تری‏ قرار دارند کمتر می‏‏باشد لذا شدت نوار پخش شده که دارای فرکانس بیشتری از نور تابشی است ضعیف تر از شدت نور پخش شده که دارای فرکانس کمتری از نور تابشی است می باشد. این تغییر فرکانس بخاطر تغییر انرژی است که‏ ‏در سطوح چرخشی‏‏ و‏‏ ارتعاشی صورت می‏‏گیرد که‏ ‏به ترتیب به خطوط استوکس (Stokes‏ ) و آنتی استوکس (Anti Stokes‏) معروف هستند
‏ در سال ١٩٦٢ برای امواج پمپی خیلی شدید مشاهده شد که موج استوکس به سرعت در داخل محیطی که عمدة انرژی پمپ در آن دیده می شود، رشد می کند ، از آن موقع SRS‏ به وسعت مورد مطالعه قرار گرفت.
‏1-3 ‏تجزیه و تحلیل ‏تقویت کننده های نوری رامن
‏تجزیه و تحلیل ‏تقویت کننده های نوری رامن‏ بر مبنای یک سری معادلات کوپل پایدار که انتشار رامن‏ ‏، اثرات حرارتی مربوطه، پراش رالی با بازتاب های چندگانه،1 Amplified spontaneous emission‏ :ASE
ASE ‏ ،‏ پراش رامن تحریک2‏ Stimulated raman scattering : SRS
‏ شده ‏ استوک های مرتبه بالا و برهمکنش ‏خودبخودِی ‏بین تعداد نامحدود پمپ ها و سیگنال ها در آنها لحاظ شده است‏ ‏، انجام می‏‏گیرد. اما ‏هم‏ی‏شه دو فاکتور مهم وجود دارد که موجب پ‏ی‏چ‏ی‏دگی ب‏ی‏شتر در طراحی تقو‏ی‏ت‏‏کننده رامن می‏‏شو‏د:
‏ نخستFRA‏ ‏های پمپ شده با طول موج چندگانه است . بلندتر‏ی‏ن طول موج ها بهره بالا بدست می دهند ودر حال‏ی‏که کوتاه تر‏ی‏ن طول موج ها از تضع‏ی‏ف چشمگ‏ی‏ر ناشی از انتقال انرژی به طول موجها ی بلند تر‏-‏ ‏از طر‏ی‏ق پراش رامن ‏- ‏رنج می بر‏ن‏د . در نت‏ی‏جه بهره و تخت بودن آن به شدت تحت ت‏أ‏ث‏ی‏ر ا‏ی‏ن نوع انتقال انرژی قرار می گ‏ی‏رد و محاسبات را پ‏ی‏چ‏ی‏ده تر می کند .
‏ثان‏ی‏ا" در FRA‏ هائی که به سمت عقب پمپ می شوند ‏،‏ توان پمپ در انتهای ف‏ی‏بر تزر‏ی‏ق می شود بنابرا‏ی‏ن جهت پ‏ی‏شروی توان پمپ در امتداد ف‏ی‏بر به سمت عقب است حال آنکه جهت س‏ی‏گنال به سمت جلو است ا‏ی‏ن مس‏ئل‏ه ف‏ی‏ز‏ی‏کی ب‏ی‏ان کننده ‏ی‏ک سری معادلات د‏ی‏فرانس‏ی‏لی با شرا‏ی‏ط مرزی در مدل ر‏ی‏اضی مربوطه است که حل آنها از حل معادلات د‏ی‏فرانس‏ی‏لی با شرا‏ی‏ط اول‏ی‏ه ب‏ه ‏مراتب پ‏ی‏چ‏ی‏ده تر است .‏ برای سیستم های DRA Distributed raman amplifier‏
WDM‏ از روش تکرار، جهت حل اینگونه مسایل استفاده می شود. بنابراین در طراحی تقویت کننده رامن پهن باند با پمپ های چندگانه برای رسیدن به نتایج مناسب، انتگرال گیری مستقیم از معادلات دیفرانسیل جفتی مدت زیادی طول می کشد.
‏1-‏4‏ ‏ ‏معادلات حاکم بر رفتار تقویت کننده رامن
‏آنالیز انتشار سیگنال دو طرفه تقویت کننده توزیع شده رامن در سیستمهای WDM‏ با پمپ و سیگنال دو طرفه ، ضروری است. نویز در این سیستم شامل تقویت خودبخودی الکترونها ،نویز حرارتی ،پراش پس رو رایلی ، بر همکنش پمپ با پمپ سیگنال با سیگنال و پمپ با سیگنال می باشد. همانطور که گفته شد در تقویت کنندههای رامن پدیده غیر‏‏خطیSRS‏ میتواند منجر به مبادله انرژی میان موجهای انتشار پس رو و پیش رو شود .
‏حالت کلی طبق عملکرد کلاسیک پراش رامن تحریک شده (SRS‏) معادلات زیر حاصل می شود :
‏ ‏
‏(‏1‏-‏1‏)‏ ‏ ‏ ‏
‏که در اینجا ‏و‏ توان موجهای انتشار پس رو و پیش رو با پهنای باند بسیار بزرگ در فرکانس ‏ می باشد ، ‏ ضریب تضعیف ، ‏ ضریب پراش پس رو رایلی ، ‏ ثابت پلانک ، ‏ ثابت بولتزمن ، ‏ درجه حرارت ،‏ ناحیه مؤثر فیبر نوری در فرکانس ‏ ، ‏ پارامتر بهره رامن در فرکانس ‏ ، فاکتور ‏ مقداری برای پلاریزاسیون (قطبیت تصادفی) است که مقدار آن در فاصله 1و2 تغییر می کند. نسبت ‏ تلفات نوسانی را شرح می دهد ‏‏و ‏‏قسمت ‏1m=‏ ‏تا ‏1m=i-‏ سبب تقویت و قسمت ‏1m=i+‏ ‏تا n‏ سبب تضعیف کانال در فرکانس ‏ میباشد. ‏ و‏ فواصل نویز فرضی است ‏(‏= ‏)

 

تحقیق تحلیل ورقهای مرکب پیزوالکتریک با استفاده از تئوری لایه ای به روش اجزاء محدود 9 ص

تحقیق تحلیل ورقهای مرکب پیزوالکتریک با استفاده از تئوری لایه ای به روش اجزاء محدود 9 ص

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات
دسته بندی : وورد
نوع فایل :  word (..docx) ( قابل ویرایش و آماده پرینت )
تعداد صفحه : 9 صفحه

 قسمتی از متن word (..docx) : 
 

‏سمینار کارشناسی ارشد مهندسی مکانیک
‏دانشگاه آزاد اسلامی واحد مشهد
‏تحلیل ورقهای مرکب پیزوالکتریک ‏با‏ ‏استفاده از تئوری لایه ای به روش اجزا‏ء‏ محدو‏د
‏چکیده
‏در ‏این مقاله ‏فرمول بندی کلی اجزاء محدود‏ با استفاده از تئوری لایه ای برای تحلیل ورقهای مرکب با لایه های پیزوالکتریک بکار گرفته شده است.‏ ‏این ‏تحقیق‏ تغییر مکانهای کوچک،‏ ‏رفتار الاستیک خطی، توابع مختلف درون یاب در جهتهای مختلف صفحه‏ و همچ‏نین تغییرات ضخامت را نشان می دهد.‏ در ضمن این روش ‏مقایسه ای را بین تئوری های لایه ای‏ ‏با ضخامتهای مختلف انجام می دهد.
‏کلمات کلیدی‏: تئوری لایه ای‏1‏،‏ مواد‏ ‏پیزوالکتریک‏2‏، ‏روش اجزا‏ء‏ محدود‏3‏، ‏ورقهای مرکب‏4
‏1- ‏مقدمه
‏اخیراً استفاده از مواد پیزوالکتریک در ساختارهای هوشمند رشد قابل ملاحظه ای داشته است.‏ ‏مواد پیزوالکتریک دارای‏ خاصیت جفت شدگی5‏ و هماهنگی قوی بین پاسخ‏ ‏مکانیکی و الکتریکی هستند‏[1‏]‏.‏
‏وقتی که این مواد تحت تنش ک‏ش‏شی،‏ ‏فشاری یا ‏نیروی برشی قرار می گیرند‏،‏ ‏یک ولتاژ الکتریکی در آنها بوجود می آید.‏ ‏که به عنوان تاثیر مستقیم پیزوالکتریک شناخته می شود‏.
‏لذا دارای کاربردهای مختلفی در علوم مهندسی از جمله هوا فضا،‏ ‏شیمی،‏ ‏عمران،‏ ‏الکترونیک و مکانیک و... می باشند‏[2‏]‏. ‏همچنین می توان به عنوان سنسور برای اندازه گیری مقادیر فیزیکی از جمله کرنش در ساختارهای متفاوت‏ و ‏پیش بینی خرابی ‏از‏ آنها‏ ‏استفاده کرد‏. از مواد پیزوالکتریک می توان به عنوان محرک در کنترل ارتعاشات نیز استفاده نمود‏[3‏]‏.
‏اولین بار یونانیان باستان متوجه خاصیت الکتریکی بویژه شارژ استاتیکی در مواد خاص در هنگام سایش آنها به یکدیگر شدند‏[4]‏.‏ استفاده های نخستین از مواد پیزوالکتریک به سال 1880 بر می گردد زمانی که برادران کوری اثر مستقیم مواد پیزوالکتریک را کشف کردن‏د[5].
Layerwise Theory or LWT
Piezoelectirc Material
Finite Element Method
Laminated Composite
Coupling
Rochelle Salt
Quartz
Barium
Tourmaline
‏دستگاه کاشف زیر دریایی بوسیله امواج صوتی
Stress-based Theories
Displacement-based Theories
‏ویت د‏ر سال 1894 ‏متوجه رابطه بین ساختار مواد و تاثیرات پیزوالکتریک شد. بدین صورت که یک ولتاژ در مواد پیزوالکتریک باعث تغییرات هندسی در آنها می شود .‏که امروزه به نام تاثیرات‏ معکوس پیزوالکتریک شناخته می شود[6]‏.
‏مواد بسیاری از جمله‏ نمک راشل‏6‏ ،کوارتز‏7‏،باریم‏8‏ و کهربای ‏اصل‏9‏ خواص پیزوالکتریک‏ را ‏از خود نشان می دهند. ‏در اوایل سال 1918 ‏لنگ او‏ی‏ن‏ ‏از مواد پیزوالکتریک برای ساخت سونار10‏در جنگ جهانی دوم استفاده کرد. ‏همچنین در دهه 1960 بشر متوجه خاصیت پیزوالکتریک در استخوان و ماهیچه انسان شدند.
‏ب‏اید توجه‏ داشت‏ که‏ خواص مکانیکی ‏ور‏ق‏ه‏ای ‏مرکب ‏در جهت عرضی‏ ناپیوسته‏ است و این‏ ‏گونه سازه ها در برابر تنش های برشی و عمودی عرضی بسیار تغییر شکل پذیر می باشند. ‏به علت وجود خواص مکانیکی مختلف در‏ ‏جهات و لایه های متفاوت، صفحه در حالت کلی ناهمگن بوده و به همین دلیل‏ تا به حال تئوری های متعددی برای مدل‏-‏ سازی خصوصیات موادی ‏و ‏رفتار سینماتیکی آنها ارائه شده است. این تئوری ها به ‏طور‏ ‏کلی شامل ‏تئوری های مبنی بر توزیع ‏میدان ‏تنش11‏ ‏و‏ توزیع میدان تغییر مکان12‏ ‏می باشند.‏ تئوری های مبنی بر توزیع ‏میدان ‏تنش‏ ‏کاربرد چندانی در تحلیل صفحات ندارند‏،‏ زیرا بسط مدل اجزا‏ء‏ محدود آن‏ها‏ دشوار می باشد و اغلب از ‏تئوری های مبنی بر توزیع ‏میدان تغییر مکان‏ ‏در‏ جهت ‏ضخامت، استفاده می شو‏د. تئوری های مبنی بر توزیع ‏میدان تغییر مکان‏ نیز به دو دسته ‏تئوری های تک لایه معادل‏ و ‏تئوری های لایه‏ ای تقسیم می شوند‏.
‏تحلیل صفحات کامپوزیتی بر‏ ‏اساس یکی از روش‏ ‏های زیر است:
‏1‏-1‏) ‏تئوری های تک لایه معادل1‏ (دو بعدی)‏:
‏1‏—‏1-‏1) تئوری ‏کلاسیک صفحات چند‏ ‏لایه
‏1-‏2-‏2) ‏تئوری های تغییر شکل برشی صفحات چند‏ ‏لایه
‏1-2‏) ‏تئوری سه بعدی الاستیسیته‏:
‏1‏-‏2‏-1‏) ‏فرمول بندی سنتی سه بعدی الاستیسیته
‏1‏-‏2-‏2) ‏تئوری های لایه ای
‏1-3‏) ‏روش های دو بعدی و سه بعدی مدل چندگانه‏ ‏(روش ‏اجزاء‏ محدود)
‏ت‏ئوری های تک لایه معادل از تئوری سه بعدی الاستیسیته ب‏ا ‏ایجاد فرضیات مناسب درباره سینماتیک تغییر شکل یا حالت تنش در راستای ضخامت چند لایه‏ ‏کامپوزیتی به دست آمده اند.‏ ‏به‏ این ترتیب می توان تغییر شکل صفحه ‏کامپوزیتی ‏را در قالب یک تک لایه معادل توصیف نمود و بنابراین مسئله‏ ‏سه بعدی به دو‏ ‏بعد‏ی‏ ‏کاهش پیدا‏ ‏می کند‏.‏ برای صفحات چند لایه مرکب این‏ ‏کار‏ ‏مانند آن است‏ ‏که چند لایه ناهمگن با یک تک لایه‏،‏ که از نظر استاتیکی با چند لایه مذکور معادل است، جایگزین گردد. به این ترتیب میدان تغییر‏ ‏مکان یا میدان تنش به صورت ترکیب‏ی‏ خطی از توابع نامعین و مختصه ضخامت در نظر گرفته می شو‏د‏.‏ تئوری‏ ‏کلاسیک صفحات چند‏ ‏لایه ‏که ‏ساده ترین تئوری تک لایه معادل‏ می باشد، از ‏بسط تئوری ک‏ی‏رشهف2‏ برای صفحات‏ ‏کامپوزیتی ‏به وجود آمده است‏.‏ ‏طبق این تئوری‏، ‏خطوط‏ مستقیم‏ ‏که ابتدا عمود بر صفحه‏ میانی بوده اند، بعد از‏ ‏تغییر شکل نیز مستقیم و عمود باقی خواهند ماند. همچنین‏ از تغییر ضخامت صفحه صرفنظر می شود. ‏تئوری کلاسیک کاربرد وسیعی‏ ‏در تحلیل خمش استاتیکی، ارتعاشات و پایداری صفحات نازک دارد‏،‏ ولی از آنجا که از تنش های ناشی از تغییر فرم های برشی صرفنظر‏ ‏می‏ ‏کند، از این تئوری نمی توان در مورد صفحات ضخیم که تغییر‏ ‏شکل های برشی در آن حائز اهمیت می باشد، استفاده نمود. بنابراین کاربرد روش کلاسیک محدود به صفحات نازک می باشد‏.‏ ‏ریزنر و میندلین به منظور بیان تاثیر تنش های برشی عرضی‏ ‏بر رفتار صفحات، تئوری هایی ارائه نمودند که اکنون به نام تئوری صفحه ریزنر- میندلین3‏ ‏و یا تئوری تغییرشکل برشی مرتبه اول4‏ ‏مشهور است‏. تئوری فوق ‏پرکاربرد‏ ‏ترین ‏تئوری ‏در رابطه با تحلیل صفحات‏ می باشد.‏ بر طبق این تئوری‏ ‏تنش های برشی عرضی در جهت ضخامت ثابت فرض می شوند. بنابراین‏ ‏خطوط مستقیم که ابتدا عمود بر صفحه میانی بوده اند‏،‏ بعد از تغییر شکل مستقیم باقی خواهند ماند‏ ‏اما لزوما‏" ‏عمود بر صفحه میانی نیستند.
Equivalent Single-Layer Theories or ESL Theories
Kirchhoff Theory
Reissner-Mindlin Plate Theory
First-Order Shear Deformation Theory or FSDT
Higher-Order Shear Deformation Theories or HSDT
Piece-wise
‏ با توجه به فرض ثابت بودن تنش های برشی عرضی در راستای ضخامت، ‏به منظور بهبود‏ توزیع میدان تنش، ‏از ضرایب تصحیح برشی‏ استفاده می شود. ‏به دلیل وجود خطای غیر قابل اغماض‏ ‏تئوری تغییر‏ ‏شکل برشی مرتبه اول‏،‏ خصوصا‏ً‏ در تحلیل صفحات ضخیم‏ ‏و‏ ‏نیز‏ ‏در پیش بینی تنش های برشی عرضی، محققان سعی نمودند‏ ‏تئوری بهتر‏ی را ‏برای پیشگویی میدان تنش و‏ ‏کرنش در چند لایه های‏ ‏کامپوزیتی ارائه نمایند. به همین جهت تئوری های دیگری با هدف رفع محدودیت های تئوری کلاسیک و تئوری تغیی‏ر ‏شکل برشی مرتبه اول‏ و تشریح بهتر سینماتیک تغییر شکل صفحات،‏ با در نظر گرفتن فرم‏ ‏کامل‏ ‏تری از تغییرات تنش های برشی ارائه شد که به نام تئوری های مرتبه بالاتر5‏ ‏شهرت‏ ‏یافته اند. بسط تیلور میدان تغییر مکان این تئوری ها در راستای ضخامت برحسب ترم های مرتبه بالاتر بیان می شود.‏ ا‏ز جمله مزایای این تئوری ها آن است که توزیع کرنش های برشی را در طول ضخامت به صورت سهموی در نظر گرفته و شرط صفر بودن‏ ‏تنش های برشی عرضی را در سطوح صفحه از طریق ‏اعمال‏ شرایط مرزی به میدان تنش‏،‏ برآورده‏ ‏می سازند. تئوری های تکاملی فوق تحت عنوان تئوری های تک لایه معادل شناخته می شوند‏.‏ ‏مدل ها‏ی تک لایه معادل برای بیان رفتار‏ ‏کلی صف‏ح‏ات چند‏ ‏لایه مانند خیز،‏ ‏فرکانس پایه ارتعاشی،‏ ‏بار‏ ‏کمانش بحرانی‏ ‏و منتجه های نیرو‏ ‏و ‏ممان‏ مناسبند‏؛‏ اما در‏ ‏تحلیل های دقیق‏ ‏لایه‏ ‏ای و بین لایه ای و تشریح اثرات موضعی مانند‏ ‏توزیع‏ ‏تنش های‏ ‏درون لایه ای‏ و‏ پدیده لایه لایه شدن‏ ‏کارایی لازم را ندارند‏.
‏برای پیشگویی دقیق توزیع تنش و به دست آوردن مدلی جامع جهت تشریح سینماتیک تغییر‏ ‏شکل چند‏ ‏لایه های‏ ‏کامپوزیتی باید وضعیت سه بعدی تنش ها را‏ ‏مورد تحلیل‏ ‏و ارزیابی قرار داد‏.
‏در تئوری لایه‏ ای‏، صفحه کامپوزیتی به چند زیر لایه تقسیم ‏می شود ‏و برای هر‏ کدام‏ ، میدان تغییر مکان به طور جداگانه ‏فرض‏ می شود‏؛‏ بنابراین خصوصیات موادی و اثرات برشی منحصر به فرد هر لایه در میدان تغییر مکان‏ ‏لحاظ‏ ‏می‏ ‏گردد و باعث می شود تا نمایش صحیحی‏ ‏از میدان کرنش در لایه های مختلف فراهم آمده و تنش ها در لایه ها با دقت بیشتری محاسبه گردد. در این تئوری تغییرات میدان ‏جابجایی‏ در جهت ضخامت بر‏ ‏اساس ‏توابع درونیاب ‏یک بعدی لاگرانژ‏ی‏ ‏تعریف می گردد که به طور خودکار پیوستگی از نوع‏ ‏ را در امتداد ضخامت بر م‏ؤ‏لفه های تغییر مکان اعمال می نماید و سبب می شود که کرنش های عرضی در امتداد ضخامت به صورت تکه تکه6‏ خطی شوند‏.‏
‏2- ‏میدان تغییر مکان کلی‏ تئوری های تک لایه معادل
‏تئوری‏ ‏کلاسیک‏ و‏ تئوری های‏ ‏تغییر شکل برشی‏ ‏مرتبه اول و مرتبه سوم صفحات‏ چند‏ لایه‏ را می توان در ‏قالب ‏یک تئوری واحد بیان نمود‏:
‏(1)
‏که‏،‏و‏تغییر مکان در جهات‏،‏ ‏می باشند.‏ دو طرف تکیه گاه ساده-دو طرف آزاد‏،‏ ‏ و‏ ‏ به ترتیب چرخش محور عمود بر صفحه میانی‏،‏ حول محورهای‏و‏ می باشد‏.‏ و‏ ‏ ‏توابع مجهول هستند و به چرخش های مرتبه بالا اشاره دار‏ن‏د.‏ ‏کلیه ‏تغییر مکان های تعمیم یافته فوق توابعی از‏و‏هستند. با انتخاب مقادیر صحیح ثابت های‏،‏،‏و‏می توان میدان تغییر مکان تئوری های مختلف را از رابطه فوق استخراج نمود‏.
‏در تئوری کلاسیک‏:
‏(2)
‏در تئوری ‏تغییر شکل برشی ‏مرتبه اول‏:
‏(3)
‏در تئوری‏ تغییر شکل برشی‏ مرتبه دوم‏:
‏(4)
‏در تئوری‏ تغییر شکل برشی‏ مرتبه سوم‏:
‏(5)
‏شکل1- نیروها، ممان ها و ‏سینماتیک تغییر‏ ‏شکل صفحه در تئوری کلاسیک‏ و‏ تئوری‏ های‏ ‏تغییر شکل ‏برشی مرتبه اول و‏ ‏مرتبه‏ س‏وم[2]‏.
‏همان گونه که مشاهده می شود، تمام تئوری های معرفی شده فوق را‏ ‏می توان با یک میدان‏ ‏تغییر مکان کلی بیان نمود؛ اما تئوری‏ لایه ای‏ اساسا‏ً‏ با تئوری های فوق متفاوت است. همان طور که از میدان ‏تغییر مکان‏ (1) پید‏است،‏ در‏ ‏این‏ ‏گونه تئوری ها که به تئوری های تک لایه معادل مشهورند، مؤلفه های تغییر مکان با یک عبارت که تابعی پیوسته از‏ ‏ ‏در تمام طول ضخامت است‏،‏ تخمین زده می شوند‏ و بنابراین‏ ‏پیوستگی از نوع‏ ‏ ‏را در امتداد ضخامت ایجاد‏ ‏می نماید.‏ ‏بنابراین میدان کرنش نیز پیوسته بوده و همان ‏طور‏ ‏که بیان شد‏،‏ به علت ‏وجود ‏ضرایب متفاوت‏ ‏برای لایه های غیر هم جنس،‏ ‏تنش های برشی عرضی (‏ و‏) در محل تماس‏ ‏لایه ها‏،‏ ناپیوسته می گردد. تئوری‏ های‏ ‏لایه ای‏ به‏ هم‏ی‏ن ‏سبب‏،‏ به وجود آمدند‏. این تئوری میدان جابجایی با پیوستگی از نوع‏ ‏ را در هر لایه به طور ‏مجزا‏ در نظر‏ می گیرد. بنابراین‏ این امکان را به وجود می آورد که‏ با اعمال ضرایب‏ ‏ ‏مختلف‏ بر ‏کرنش های برشی عرضی ‏نا‏پیوسته‏ در محل تماس لایه ها‏،‏ ت‏نش های متناظر پیوسته ‏شو‏د‏.
‏شکل2- ‏نمایش تغییرات پیوسته کرنش درون صفحه ای و تغییرات ناپیوسته تنش متناظر‏ ‏در ‏تئوری های تک لایه معادل[9]‏.
‏3- ‏تئوری لایه ای
‏تئوری های‏ لایه ای‏ در راستای بهبود و تکامل تئوری های تک لایه معادل به وجود آمده اند و مبنی بر ‏بسط ‏میدان تغییر مکان منحصر به فرد در هر لایه می باشند. برخلاف تئوری های تک لایه معادل، تئوری های ‏لایه ای‏ بر اساس فرض پیوستگی از نوع‏ ‏ میدان جابجایی در راستای ضخامت شکل می گیرند‏،‏ بنابراین مؤلفه های تغییر مکان در طول ضخامت پیوسته خواهند بود ولی مشتقات تغییر مکان ممکن است در نقاط مختلف در راستای ضخامت ناپیوسته باش‏ن‏د. میدان جابجایی را در حالت کلی (سه بعدی) و شامل شش مؤلفه کرنش در نظر می گیریم. کرنش های درون صفحه ای در راستای ضخامت صفحه و به طور هم‏ ‏زمان کرنش های جانبی در سطوح مشترک لایه ها به طور تکه ای پیوسته خواهند بود. همچنین امکان پیوستگی تنش های عرضی در فصل مشترک لایه های متشکل از مواد غیر مشابه وجود خواهد داشت. میدان کرنش به خصوص در حالتی که تعداد لایه ها افزایش می یابد،‏ ‏به میدان کرنش واقعی نزدیک‏ ‏تر می شود. تغییرات جابجایی در هر لایه از طریق درونیابی خطی لاگرانژ‏ ‏یا توابع شکل درجه دو به دست می آید[9]‏.
‏شکل‏3- ‏تغییر شکل و میدان تنش صفحه چند‏ ‏لایه کامپوزیتی در تئوری ‏لایه ای[9]‏.‏ از
‏تعادل نیروهای درون لایه ای‏ (شکل (‏4‏))‏، شرایط پیوستگی میدان تنش لایه های مجاور در سطوح مشترک آنان‏،‏ به صورت زیر نتیجه می شود:
‏(6)
‏شکل‏4‏- ‏تعادل تنش های درون لایه ای‏ ‏[9]‏.
‏از آن‏ج‏ا که در حالت کلی ‏، رابطه زیر را می توان در مورد میدان کرنش لایه های مجاور نوشت:
‏(7)
‏در تمام تئوری های تک لایه معادل مبنی بر میدان جابجایی، مؤلفه های تغییر مکان به صورت توابعی پیوسته از ضخامت صفحه، فرض می شوند. بنابراین کرنش های عرضی پیوسته خواهند بود و بدین ترتیب اصل بیان شده در رابطه‏ (7)‏ ‏نقض می گردد.‏ ‏ا‏ز این رو تمام تنش ها در‏ ‏تئوری های تک لایه معادل در مرز لایه ها، به ویژه تنش های عرضی در سطح مشترک دو لایه که به تنش های درون لایه ای معروف هستند، ناپیوسته ‏می باش‏ند:
‏(‏8‏)
‏در‏ ‏چند‏ ‏لایه های نازک‏،‏ خطای ایجاد شده‏ ناش‏ی‏ از ناپیوستگی تنش های درون لایه ای قابل صرفنظر ‏کردن ‏می باشد‏.
‏تئوری های‏ لایه ای‏ مبنی بر‏ ‏جابجایی به دو دسته تقسیم می شوند:
‏3-1- ‏تئوری های لایه ‏ای ‏جزئی1‏: که در آن از بسط لایه ‏ای‏ برای محاسبه‏ ‏مؤلفه های تغییر مکان درون صفحه ای استفاده می شود.
‏3-2- ‏تئوری های لایه ‏ای ‏کامل2‏: که در آن از بسط لایه ‏ای‏ برای محاسبه هر سه مؤلفه تغییر مکان استفاده می شود.‏
‏در مقایسه با تئوری های تک لایه معادل، تئوری های لایه ‏ای‏ جزئی با معرفی اثرات تنش های برشی عرضی لایه مجزا در میدان جابجایی، شرایط‏ بهتری را جهت تشریح رفتار چند لایه های کامپوزیتی فراهم می آور‏ن‏د. در تئوری های لایه ‏ای‏ کامل‏،‏ اثر ‏تنش های عمودی لایه مجزا نیز در نظر گرفته می شود و دقت آن بیشتر خواهد ‏ش‏د.‏ ‏در ادامه تئوری لایه ‏ای‏ مبنی بر تغییر مکان ردی یا تئوری کلی صفحه‏ ‏چند‏ ‏لایه ‏معرفی می شود. این تئوری بر اساس تغییرات تکه تکه خطی‏ ‏مؤلفه های تغییر مکان درون‏-‏صفحه ای و تغییر مکان عرضی ثابت در راستای ضخامت، بنا نهاده شده است.‏ ‏یک چند لایه متشکل از‏ ‏ ‏لایه زیر را در نظر بگیرید. مختصات‏ ‏چند لایه را روی صفحه میانی3‏ ‏قرار داده به طوری که جهت مختصات ضخامت‏، رو به بالا باشد (شکل‏ (5)‏)‏.‏ هر لایه ارتوتروپیک‏4‏ بوده و جهت اصلی ماده در آن (جهت الیاف) نسبت به مختصات چند لایه دلخواه است.
1. The partial Layerwise Theory
2. The Full Layerwise Theory
3. Midplane or Middle-Surface
‏4. Orthotropic
‏شکل5- شماتیک چند لایه در جهت ضخامت [9]‏.
‏در این تئوری برای هر نقطه دلخواه در چند لایه با مختصات (‏) میدان تغییر مکا‏ن به صورت زیر در نظر گرفته می ش‏و‏د‏:‏
‏(‏9‏)
‏در رابطه فوق (‏) تغییر مکان های نقطه (‏) روی صفحه مبنا (صفحه میانی) بوده و‏و‏ ‏توابعی هستند که روی این صفحه صفرند:
‏(10)
‏خیز جانبی مستقل از مختصات ضخامت فرض می شود. به منظور کاهش تئوری سه بعدی به دو بعدی، مؤلفه های برون صفحه ای تغییر مکان، ‏و‏، به صورت ترکیبی خطی از توابع مجهول برحسب (‏) و توابع پیوسته بر حسب (‏) در نظر گرفته می شو‏ن‏د:
‏(11)
‏که‏ ‏و‏ ‏ضرایب مجهول و‏ ‏توابع معلوم تکه تکه پیوس‏ـ‏ته‏ ‏بر‏ ‏حس‏ـ‏ب مختصات (‏) بوده و تنها در دو لایه مجاور هم تعریف می شوند. این توابع شرایط زیر را ارضا می کنند:
‏(12)

 

تحقیق تحلیلی از موقعیت کنونی موسسات بانکی 24 ص

تحقیق تحلیلی از موقعیت کنونی موسسات بانکی 24 ص

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات
دسته بندی : وورد
نوع فایل :  word (..doc) ( قابل ویرایش و آماده پرینت )
تعداد صفحه : 25 صفحه

 قسمتی از متن word (..doc) : 
 

‏2
‏ت‏حلیلی از موقعیت کنونی موسسات بانکی
‏ پیشینه صنعت بانکداری در ایران به چندین قرن برمی گردد. بدون تردید کارکرد موسسات مالی و اعتباری برای شتاب دهی به فرآیند توسعه اقتصادی از نظر تجهیز و تامین منابع و تخصیص برای فرصت های سرمایه گذاری و در نهایت بسترسازی برای زیرساخت های تولیدی جزو مبانی اثبات شده از نظرگاه کارشناسان اقتصادی و برنامه ریزان و سیاست گذاران واقعه گراست. مقوله شکل گیری و تاسیس بانک های خصوصی پس از سال ها تاخیر که عمدتامبانی نظری و قانونی آن در برنامه سوم تدوین شده دوباره در دستور کار قرار گرفت و چهار بانک خصوصی (پارسیان، کارآفرین، اقتصاد نوین و سامان) پیشگامان در زمره بانک های خصوصی ایران به شمار می روند. ارزیابی اولیه نشان می دهد برای ایجاد فضای رقابتی بین بانک های دولتی و خصوصی تاسیس این نوع بانک ها می تواند برای کارآیی و سنجش شاخص های آن مفید باشد.
‏
‏ در حال حاضر نقش بانک های خصوصی در نظام بانکی کشور چندان قابل ملاحظه نبوده و سهم ناچیزی از سپرده های مؤثر و همچنین کفایت سرمایه، دارایی ها و... به این نوع بانک ها اختصاص داشته و در مجموع رقم ناچیزی از بازار پولی کشور متعلق به آن ها ست. علاوه بر آن وضعیت موسسات بانکی در بازار سرمایه از نظر «اندازه» و «نقش» و به طور کلی «ارزش بازار» و «حجم معاملات» چندان قابل ملاحظه نیست و به عنوان موسسات نوپا در بازار سهام به فعالیت می پردازند.برای این که ارزیابی درستی از کارکرد موسسات بانکی در بازار سرمایه ارایه شود مروری اجمالی بر موقعیت کنونی بانک های خصوصی خواهیم داشت.
‏
‏ برابر آمار موجود، در سال 1384 تعداد شعب بانک های دولتی و خصوصی ایران بر روی هم بالغ بر 2/18 هزار شعبه گزارش شده که بانک های خصوصی با 199 شعبه سهمی معادل یک درصد کل شعب بانک های کشور را تحت پوشش داشته اند. از طرفی سهم بانک های خصوصی از کل دارایی های بانکی کشور تا پایان سال 2005 معادل پنج درصد بوده است.
‏
‏ به نقل از تحقیقات موسسه یورومانی، چهار بانک خصوصی کارآفرین، پارسیان، اقتصاد نوین و سامان تا پایان سال 2003 فقط سه درصد از کل دارایی های بانک های ایران را در اختیار داشته اند که در این میان بانک پارسیان در حدود دوسوم کل دارایی های بانک های خصوصی ایران را در اختیار داشته، بانک کارآفرین 15 درصد و سهم هر یک از بانک های اقتصاد نوین و سامان نیز در حدود 10 درصد کل سرمایه بانک های خصوصی بوده است.
‏
‏ به این ترتیب، بانک های خصوصی برابر ارقام موجود، توان رقابت با بانک های دولتی را نداشته و از نظر کمیت و گستره فیزیکی و همچنین میزان «سرمایه» و «دارایی» در پیرامون و حاشیه نظام بانکی کشور قرار دارند. چنانچه وضعیت بانک های خصوصی را از حیث ترکیب سهام داران و مالکان اصلی بیش تر مورد بررسی و ارزیابی قرار دهیم به این جمع بندی خواهیم رسید که بانک های خصوصی به معنای واقعی طی یک فرآیند «خصوصی سازی» و هم نیاز با تحولات اقتصادی کشور به وجود نیامده اند و کم رنگ بودن نقش آن ها در بازار مالی صحت موضوع مطروحه را اثبات خواهد کرد. از این رو برای این که شناختی از وضعیت بانک ها در بازار سرمایه کشور به دست آید، ضروری است مروری اجمالی از برخی شاخص های موسسات بانکی موجود در این بازار داشته باشیم تا از این طریق ارزیابی و تحلیل درستی از کارکرد موسسات مالی و اعتباری ارایه شود. ناگفته نماند که سه بانک مطرح کشور به نام های «بانک ملی ایران»، «بانک صادرات» و «بانک صنعت و معدن» که از نظر مالکیت دولتی نیز هستند، حضوری غیرمستقیم در بازار سرمایه داشته و با عرضه سهام شرکت های «سرمایه گذاری بانک ملی»، «توسعه ملی»، «لیزینگ غدیر»، «سرمایه گذاری غدیر»، «بین المللی توسعه ساختمان» و «آتیه دماوند» به نوعی در بازار سهام کشور تاثیرگذار بوده اند.
‏2
‏
‏ بنابراین، با اجرایی شدن عملیات خصوصی سازی بانک های دولتی و پذیرش بانک های خصوصی موجود (بانک سامان، موسسه اعتباری توسعه، موسسه مالی و اعتباری بنیاد، بانک سرمایه، بانک پاسارگاد و...) ضمن متنوع شدن موسسات مالی، اعتباری و بانکی در بازار سرمایه، «ارزش بازار»، «حجم معاملات»و... می توانند به عنوان یک قطب و بلوک اثرگذار در شاخص های بازار سهام موثر باشند.
‏
‏ موسسات بانکی در بازار سرمایه
‏ برپایه اطلاعات موجود، در رشته بانک و موسسات اعتباری تاکنون سه بانک خصوصی در بازار سرمایه فعال هستند و «موسسه مالی و اعتباری بنیاد» نیز هنوز نتوانسته مورد پذیرش سازمان بورس قرار بگیرد. از این رو موسسات بانکی از نظر تعداد، جایگاه کوچکی را در بازار سرمایه به خود اختصاص داده اند. بانک های «پارسیان»، «کارآفرین» و «اقتصاد نوین» نیز جزو گروه بانکداری قرار دارند.
‏
‏ سرمایه گروه بانکی برابر 700ر7 میلیارد ریال بوده و ارزش بازار آن ها بالغ بر _2/10671 میلیارد ریال یعنی حدود _2/1 میلیون دلار برآورد می شود. در واقع سهم گروه بانکی از ارزش بازار سرمایه کشور از سه درصد فراتر نمی رود که موقعیت محدود این موسسات را در بازار سهام بهتر نمایان می سازد.
‏
‏ در بین موسسات بانکی موجود، پارسیان بالغ بر 9/64 درصد سرمایه و _5/60 درصد ارزش بازار گروه بانکی را به تنهایی تحت پوشش داشته است.
‏
‏ دو بانک «کارآفرین» و «اقتصاد نوین» از نظر سرمایه به ترتیب 1/9 و 26 درصد از سهم موسسات بانکی موجود در بازار سرمایه را در اختیار دارند. سهم دو موسسه اخیر از ارزش بازار این موسسات یعنی اقتصاد نوین 2/26 درصد و کارآفرین 3/13 درصد است.
‏4
‏ میانگین قیمت و ارزش سهام موسسات بانکی برابر 1569 ریال بوده که تنها کارآفرین با قیمت 026ر2 ریال نسبت به میانگین قیمتی بیش تر و پارسیان با قیمت 294ر1 ریال و اقتصاد نوین با قیمت 389ر1 ریال کم تر از متوسط قیمتی گروه بانکی بوده اند که سهام پارسیان با توجه به قیمت آن نوعی سهام جایگزین به شمار می رود; زیرا قیمت آن نه تنها از میانگین قیمتی سهام شرکت های هم گروه خود پایین تر بوده، بلکه نسبت به قیمت دو سهم دیگر نیز پایین تر بوده است.
‏
‏ ضریب P/E‏ موسسات بانکی معادل 9/3 بوده که بازدهی سهم، این گروه را در 6/25 درصد نگه می دارد. با این وضعیت بازدهی نرخ سود سهام در مقایسه با ضریب «قیمت به درآمد» به 5/27 درصد فزونی می یابد که نسبتامطلوب است.
‏
‏ ارزش ویژه یا مجموع کل حقوق مربوط به سهام داران شامل سرمایه، سود تقسیم نشده، صرف سهام و ... است که در گروه بانکی میانگین آن برابر 157ر1 ریال بوده و با در نظر گرفتن مقدار میانگین EPS‏ در این گروه 4011 ریال) مقدار ارزش ویژه ناخالص برابر 6/34 درصد خواهد بود.
‏
‏ پیش بینی سود )EPS‏( برای موسسات بانکی به طور متوسط برابر 401 ریال بوده که بانک کارآفرین با EPS‏ برابر 471 ریال نسبت به دو بانک پارسیان و اقتصاد نوین در وضعیت بهتری قرار دارد. همچنین مقدار سود برآوردی موسسات بانکی برابر _7/2936 میلیارد ریال یعنی 3/326 میلیون دلار برآورد شده که بیش ترین حجم سود متعلق به بانک پارسیان بوده که به تنهایی 9/64 درصد برابر 905ر1 میلیارد ریال از کل سود این موسسات را به خود اختصاص داده است. دو بانک اقتصاد نوین و کارآفرین در رده های بعدی از نظر مقدار سود قرار دارند.
‏
‏ بانک پارسیان
‏ در سال 1378، گروهی از مدیران و متخصصان بانکی، اقتصادی و صنعتی (بخش خودروسازی) کشور با هدف تامین منابع برای سرمایه گذاری در بخش خودرو، سلسله مطالعات و بررسی هایی را آغاز کردند تا بتوانند براساس قوانین و مقررات موجود در آن زمان به ایجاد یک موسسه اعتباری غیربانکی مبادرت ورزند. مجموعه کوشش های مطروحه در سال 1379 به اخذ مجوز از بانک مرکزی درخصوص تشکیل پرونده ثبتی و پذیره نویسی سهام موسسه اعتباری غیربانکی پارسیان انجامید.
‏
‏ پس از آن با موافقت اصولی بانک مرکزی مبنی بر تبدیل موسسه مذکور به «بانک خصوصی پارسیان» در سال 1380 زمینه برای عملیات بانکی فراهم شد. این بانک از آغاز فعالیت تاکنون توانست _80 شعبه را در تهران و شهرستان های مختلف تاسیس کند.
‏
‏ ترکیب سهام داران بانک پارسیان نشان می دهد، یکی از سهام داران عمده این بانک ایران خودرو و موسسات خوردویی تابعه این شرکت است، به طوری که 8/28 سهام پارسیان در تملک ایران خودرو و موسسات خودرویی بوده که معادل یک هزار و 440 میلیارد سهم است. وجود سهام داران خرده پا در پارسیان یکی از مشخصه های اصلی این بانک به شمار می رود. کما این که بالغ بر 47 درصد سهام پارسیان در اختیار سهام داران کم تر از یک درصد قرار دارد. صندوق بازنشستگی نیز شش درصد، کارکنان بانک سهمی معادل دو درصد و سایر موسسات نیز سهمی معادل یک درصد را دارند. این ارقام بیانگر تعدد و تنوع گروه های سهام دار در بزرگ ترین بانک خصوصی کشور است. وجود سهام آزاد (شناور) معادل 60 درصد نیز نشان می دهد گستره عرضه وسیع بوده و این مساله می تواند موضوع مدیریت عرضه سهام را با مشکل روبه رو سازد. به هر تقدیر فعلاگروه خودرویی با توجه به سهم قابل ملاحظه و همچنین موسسه اصلی پارسیان در شرایط کنونی نوعی هژمونی بر مدیریت این سهم را در بازار سهام در دست دارد و می تواند روی عرضه و تقاضای سهم و همچنین «قیمت» و نوسانات آن تاثیر جدی بگذارد.
‏4
‏ ‏
‏ سرمایه این بانک در شرایط کنونی معادل 000ر5 میلیارد ریال بوده و در قیمت 1294 ریال عرضه می شود، ارزش بازار این سهم برابر 475ر6میلیارد ریال و ضریب P/E‏ آن نیز برابر 4/3 است که بازدهی سهم را 3/30 درصد فزونی می دهد.
‏
‏ برآورد سود سال جاری معادل 381 ریال بوده که تاکنون 5/21 درصد پیش بینی EPS‏ تحقق یافته است. حجم سود پیش بینی شده پارسیان رقمی معادل 1905 میلیارد ریال خواهد بود و نرخ سود سهام نیز در سطح 4/29 درصد متمرکز می شود. ارزش ویژه سهم پارسیان برابر 1159 ریال برآورد شده که بازده آن با توجه به مقدار سود 3811 ریال) برآوردی معادل _9/32 درصد است.
‏
‏ نکته ای که در رابطه با سهام پارسیان می تواند مورد تامل قرار گیرد، واگذاری و فروش یکباره سهام خودرویی اش است.
‏
‏ تحقق این رویکرد می تواند روی مدیریت آتی بانک پارسیان به نحو موثری تاثیرگذار باشد. ایران خودرو به عنوان متولی اصلی گروه خودرویی، سعی دارد برای پوشش هزینه و همچنین توسعه طرح های صنعت خودروسازی خود، سهام پارسیان را واگذار کند.
‏
‏ اعمال چنین سیاستی سبب خواهد شد سهم پارسیان در آینده حاکمیت گروه خودرویی را در ترکیب سهام داران خود نداشته باشد و از حمایت یکی از صنایع مهم و بزرگ کشور بی بهره شود.
‏
‏ بانک اقتصاد نوین
‏ این بانک در سال 1380 براساس مجوز بانک مرکزی، با سرمایه ای معادل 250 میلیارد ریال به عنوان اولین بانک خصوصی تاسیس شد. سهام داران بانک شامل گروه ساختمانی شامل شرکت های نوسازی و ساختمان تهران، تامین مسکن جوانان، سرمایه گذاری ساختمان ایران، تامین مسکن سلحشوران، تامین مسکن کارگران، عمران و مسکن سازان ایران، مجتمع های توریستی رفاهی، آبادگران ایران و کیش، سرمایه گذاری ساختمان نوین، بین المللی پیمانکاری، استراتوس، ساختمانی گروه صنایع بهشهر و گروه صنعتی شامل شرکت های (صنعتی بهپاک، بهپخش، گروه صنایع بهشهر ایران، توسعه صنایع بهشهر، پاکسان و کربن ایران) و سایر سهام داران (سرمایه گذاری سامانه گستر نوین، سرمایه گذاری صندوق بازنشستگی کشوری، صندوق بازنشستگی) و تعدادی اشخاص حقوقی 1266) و حقیقی 98000) هستند.